復盛空氣緊縮機氣缸內的理論進程是鄙人述前提下來研討的。假定：

a)在吸氣進程中，在空氣緊縮機吸氣管內年夜氣的狀況不變；

b)在排氣進程中，空氣的壓力和溫度恒定，且和排氣管中 之壓力和溫度相等；

c)在排氣終了時，在空氣緊縮機氣缸內沒有殘?？諝猓?就是沒有余隙容積;

d)沒有有害的阻力和經由不嚴實的處所空氣的漏掉。

圖4為一段空氣緊縮機氣缸內的理論進程以P-V座標表現的示功圖。

吸氣進程從點1開端，此時氣缸內的壓力P1即是年夜氣的壓 力，并在等壓的前提下繼承到活塞行程的終了——點2。

緊縮進程由曲線2-3表現，曲線上空氣的終壓為P2，也就是排氣管內的壓力。

排氣進程由點3開端，并在等壓的前提下入行到點4， 然后沿直線4-1作等容膨脹。

在研討空氣緊縮機事情的理論輪回時，把較年夜的留意放在壓 縮的進程上。

假如假定緊縮是在溫度不變(等溫)的前提下入行的，那來 1公斤空氣的壓力和其比容的乘職就是一個常數，也就是P*v = 常數。

圖4中等溫進程曲線經由過程點2點3＇。

上面所研討的去復式緊縮機的事情進程稱為抱負的事情進程。

假如假定緊縮空氣的進程是在空氣和藹缸壁之間沒有暖交流 (盡暖進程)的前提下入行的，那末它的紀律性可用下面的方程 式表現P.v?=常數，(4)式中n——盡暖進程指數，即是1.4。

圖4中和盡暖緊縮對應的曲直線2-3"。

固然盡暖進程是理論的進程，但當緊縮進程完成得相稱快， 乃至使空氣的溫度和四周介質的溫度來不及達得均衡時，盡暖過 程在空氣緊縮機里仍是可能產生的。

等溫進程和盡暖進程，均不克不及周全地反應在用水寒卻的氣缸 內所產生的現實進程。由于在緊縮空氣時，寒卻水將把它放出的 一部門暖量帶走。

在空氣緊縮機內，現實的緊縮進程稱為多變進程，并以下列方程式表現：p.v? = 常數，式中n-多變進程指數。

圖4中響應多變進程的曲直線2-3。

現實的緊縮進程是依不定的多變指數n入行的，這個不定 的多變指數反應著空氣緊縮機氣缸內海浪式的暖交流特征，因 此，在計算中應用整個輪回中的均勻指數。

在高速的去復式空氣緊縮機里，緊縮一開端即由氣缸壁和活塞把空氣顯若的加暖了。

在這種情形下的進程指數可能比盡暖指數還要年夜些，如許的進程稱為超盡暖進程。

在圓4中可以望出，跟著進程指數的增添(由n=1至n=1.4)示功圖的面積也隨著增添， 因之指示功率也增添了。